\newcommand{\Rm}{{\mathbb{R}_-}} \newcommand{\nulvec}{{\vec\theta}}

\newcommand{\Rm}{{\mathbb{R}_-}} \newcommand{\nulvec}{{\vec\theta}}

$$L=\frac{1}{2} m(\dot{r}^{2} +r^{2} \dot{\varphi }^{2} \sin ^{2} \theta +r^{2} \dot{ \theta }^{2} )-U(r,\varphi ,\theta )$$

$$\derivx{\varrho}{t} = \pderivx{\varrho}{t} + \mathop{\rm div}(\varrho v) = \pderivx{\varrho}{t} + $\Omega = \Omega( \theta, \phi)$ a $\Delta\vec{v}= \vec{v_1} - \vec{v_2}$. V uvažovaném objemu o

\newcommand{\trm}[1]{{\rm #1}} %normalne {{\rm\large\bfseries\thesection.} {\rm\large\scshape #1}}

\def \for {\ {\rm pro}\ } \newcommand{\Rm}{\mathbb{R}^{-}} % množina záporných reálných čísel

…theta} = \{ \alpha (\cos \theta + i \cos \theta):\alpha \geq 0 \}$. Na $P_\theta$ má $\arg z$ skok v reálné složce o velikosti $2\pi$. $P_{\rm \pi}$ je polopřímka od počátku ve směru záporné části reálné osy

…$ plyne, že $\Hil$ je vektorový prostor dimenze ${\rm dim} \Hil^{(1)}. {\rm dim}\Hil^{(2)}$. Skalární součin v $\Hil$ zavedeme pomocí skalárních E_1 = - R = -13,6\ {\rm eV}.

= - \hbar^2 \left[ \frac{1}{\sin^2\theta}\frac{\pd^2}{\pd\varphi^2} …+ \frac{1}{\sin\theta}\frac{\pd}{\pd\theta} \left(\sin\theta\frac{\pd}{\pd\theta} \right) \right]

\be \psi(x) = (4\pi)^{-1/2} (e^{i\varphi}\sin\theta+\cos\theta )g(r)\ee …(\kappa x-\sqrt{2}{\rm Re}(\alpha))^2 - (\frac{p}{\hbar\kappa} - \sqrt{2}{\rm Im}(\alpha)^2\right)},

\renewcommand{\d}{{\rm d}} \renewcommand{\theta}{\vartheta}

…kona zachování energie je energie fotonu rovna $E = m_{e} c^2 = 0.511\,{\rm MeV } $, …je $ \lambda = \frac{c}{\nu} = \frac{c h}{m_{e} c^2} = 0.24\, 10^{-11}\,{\rm m}.$

…Re A}}\ {\rm Re \vec{B}}\right),\quad (\Delta p)^2 = \frac{\hbar^2|A|^2}{{\rm Re A}}. \vec{p}_0 = \hbar{\rm Im}\vec{B},\quad (\Delta p) = \hbar \sqrt{A}.

…a), \qquad r<R,\ r=|\vec x|,\ R=|\vec y|, \, {\vec x}\cdot{\vec y}=rR\cos \theta $$ …{5 {\tilde e}^2}{4 a}, \quad E_0=E_0^{(0)}+E_0^{(1)}+\ldots \simeq -74,8 {\rm eV}.$$

hamiltoniánu $\hat H_0$ je $\hat V = e \epsilon\,\hat X_3=e\epsilon\,r\cos\theta\cdot$ a zajímá nás změna $N$-té energetické hladiny vodíku \nonumber B_{ji} & \equiv & B_{lm,l'm'} = e (\psi_{N,l,m},r\cos\theta\,\psi_{N,l',m'}) \\

\be \Phi_k(x)=e^{ikx}+A(k)e^{-ikx} {\rm\ pro\ } x < -a,\ll{phivlevo}\ee \be \Phi_k(x)=B(k)e^{ikx} {\rm\ pro\ } x > a,\ll{phivpravo}\ee