Dochází u~něj k~vlnovým jevům např.~interferenci a ohybu.

$w=f(z) \to w=u+\ui v$ kde $u,v \in \mathbb{R}$ \\ f(x+\ui y)=\underbrace{u(x,y)}_{\reca f}+\ui \underbrace{v(x,y)}_{\imca f}

Ne všechny podmnožiny $\Omega$ jsou jevy. To platí pouze u~spočetných $\Omega$. Nechť $\mathcal C$ značí systém jevů. Jevy z~$\mathcal C$ nazýváme {\bf

$10^8$ & 1 & & velmi krátké & & (v užším \\ prostředí \(\varepsilon\), \(\mu\) budeme definovat podobně jako u

Nechť $\mathcal{C}$ je množina všech jednoduchých spojitých křivek a zobrazení $\psi:E\mapsto\mathcal{C}$, takové že

\newtheorem*{notation*}{\'{U}mluva} \newtheorem*{cor*}{D\r{u}sledek}

a $H=(U,F)$ jako graf\[ G[H]=(V\times U,\mathcal{E}),\]

…se tím nezmění). Grupové vlastnosti $N_G(A)$ se ukáží podobně jako u $C_G(A)$. Mějme libovolnou množinu $A$ a její potenční množinu $\mathcal{P}(A)=2^A$. Zavedeme uspořádání $(\all M,N \in 2^A)(M \preceq N \lra M

\item $\all u \in X_a$ je $X_a=\{uk|k \in K\}$, \item $\all u \in X_a$ je $X_a=\{ku|k \in K\}$.

…a $\mathcal{H}$, nazýváme $T$ \textbf{unitární} reprezentací $G$ na $\mathcal{H}$. …r$. Hermitovské matice můžeme diagonalizovat pomocí unitární matice $U$. Nechť tato diagonalizované matice je:

\newcommand{\Cc}{\mathcal{C}} % funkce třídy C %\newcommand{\I}{\mathcal{I}} % interval I

…\int \dif^3 x \mathcal{L}(\varphi(x),\parc_\mu \varphi(x)) = \int \dif^4 x\mathcal{L}(\varphi(x),\parc_\mu \varphi(x)). Zde $\mathcal{L}$ je \textbf{hustota Lagrangeovy funkce} nebo krátce \textbf{Lagrangián

\mathcal{L} = \frac{1}{2}\parc_\mu \varphi \parc^\mu \varphi - \frac{1}{2}m^2\varphi …obecněné souřadnice, zavedeme další operátor: $\pi(x) = \frac{\parc \mathcal{L}}{\parc \dot{\varphi}}$ (analogie zobecněné hybnosti). (Tečkou označu

…volného Hamiltoniánu $H_0$ a budeme řešit časový vývoj stavů daný už jen interakčním Hamiltoniánem $H_{int}$. Definujeme tedy Máme $H_I^{int}(t) = \int \dif^3 x \mathcal{H}_I^{int}(\vec{x},t)$, kde $\mathcal{H}_I^{int}(\vec{x},t)$ je hustota Hamiltoniánu. Můžeme také psát

…sociativní} $\Leftrightarrow (\forall u, v, w \in V)( m(u, m(v,w)) = m(m(u,v),w))$ …oli \textbf{abelovská} $\Leftrightarrow (\forall u, v \in V)(m(u,v) = m(v,u))$

Mějme lokální souřadnice $(x^i)$ na $U = U^\circ \subset M$, $p \in U$. Pak báze $\tecn$ má tvar $\left( \restr{\pder{x^i}}{p} \right)_{i=1}^n$ …a_i^\alpha \right)_{i=1}^n \in \R^n$, a tedy $\tau_{\alpha \beta} (p) \in \mathcal{L} (\R^n)$ hladce závisející na $p$.

\newcommand{\ham}{\mathcal{H}} \newcommand{\kam}{\mathcal{K}}

…cal{M}$ a zkoumejme s jakou pravděpodobností naměříme hodnotu $m \in \mathcal{M}$. Od počátku uvažujeme, že tato pravděpodobnost bude záviset jedna …í-li operátory $F_m$ pro hodnoty $m \in \mathcal{M}$ vztah $\sum_{m \in \mathcal{M}} F_m = \ident$ a jsou-li všechny pozitivní, $F_m \geq 0$. Právě uved

…) \, \adj{K}_i = \trPar{B}(U (\rho_A(t_0) \tens \ketbraSame{\varphi}) \adj{U})$. Druhá rovnost představuje Krausovu reprezentaci, třetí rovnost pak …_{(t_1,t_0)} \rho_A(t_0) \ = \ \trPar{B}(U (\rho_A(t_0) \tens \sigma) \adj{U}) \\

…ec b \) na soustavu \( \matice U \vec x = \vec d \), kde matice \( \matice U \) je horní trojúhelníková. \item \textbf{Zpětný chod} - Řešíme soustavu \( \matice U \vec x = \vec d \) pomocí zpětné substituce.